自然通风是一种悠久的通风方式,除了可以满足房间一定的舒适度,保持室内空气的清洁,还能有效降低能耗,更有利于居住者的身心健康[1-2]。建筑设计受制于时间限制对自然通风的计算,并不能使用CFD数值模拟,通常采用多区域网络模型进行计算。
多区域网络模型思想于20世纪80年代末被正式提出[3-4],用于研究多房间建筑内部的空气流动问题。多区域网络模型将建筑内部各空间视为不同的节点,并在节点处做出假设:1) 假设空气空气充分混合,其空气参数一致;2) 忽略空气来流动量的影响[5]。这样的简化假设与实际情况不符,影响计算的精度。Wang等[6-7]对多区域网络模型的假设进行评价,比较当模型采用多区域网络模型计算结果和模型实测结果的区别。Chu等[8-10]希望通过对开口流量系数Cd的修正以提高计算的精度,运用风洞实验和数值模拟不断改变模型对流量系数进行修正。王怡等[11-12]对大开口窗户的房间进行研究,对大开口自然通风的流量系数进行分析并且对小空间射流进行研究。丁勇等[13]对建筑朝向对自然通风的影响进行了研究。李安桂等[14]进行小尺寸PIV实验对水电站走廊小空间空气扰动进行研究。谭洪卫等[15]运用风向变化的风洞和CFD模拟对非稳态风边界条件下的自然通风机理及效率进行研究。多区域网络模型应用于建筑设计,既能推广自然通风在建筑中的应用起到节能减排的效果,又能提升设计的精确性确保自然通风的效果[1, 16]。
对于民用建筑自然通风主要为风压自然通风[1],本文针对节点内空气静压不变假设对多区域网络模型计算结果的影响进行分析。运用风洞模型实验对最简单的多区建筑模型进行研究,分析不同开口下两个房间隔门位置不同对通过模型建筑风量的影响。
图 1(a)为房间模型几何尺寸图,模型几何尺寸为0.75 m×0.3 m×0.3 m,实验模型的缩小比为1:10,所对应的实际房间尺寸为7.5 m (长)×3 m (宽)×3 m (高)。模型由6 mm厚有机玻璃制成。模型迎风面和背风面的窗户,位置均设在模型中心,形状为正方形,为嵌入式可更换窗户并配有密封胶。窗户的的边长分别为0.05、0.075、0.1、0.15、0.2 m,对应的开口率为2.78%、6.25%、11.11%、25%、44.44%。隔门形式如图 1(b)、(c),为卡槽式接入模型,卡槽位置位于模型长边中间。
图 2为压力测点位置俯视分解图,测压孔直径为1 mm,各测点的位置均在图中所示位置,共计52个压力测点。参考文献[8], 测点距窗户边沿大于30 mm时,压力值波动较小, 对模型迎风面进行挑檐设计,考虑风洞阻塞率各边的挑檐宽度均为0.25 m,如图 1(a);挑檐上的压力测点布置如图 2,测点41~44。
实验中通过建筑模型的流量测量采用文丘里流量计,为保证流量计的使用条件在模型后增加了一段辅助管段,文丘里流量计与模型的连接见图 3。实验现场照片见图 4。
实验工况为不断的改变前后窗户的开度,是否增加隔门,以及隔门的类型,共计75个工况。每个工况的实验风速为11~18 m/s,风速变化为1 m/s,该风速下满足雷诺数Re大于第二临界值Rec,满足相似理论要求。每次更换工况将风洞风速降低至2 m/s以下,由实验人员进入风洞更换窗户或隔门,连接测试设备。实验时,待确定风场稳定后开始记录实验数据。
实验在长安大学风洞实验室进行,风洞的测试断面尺寸为3.0 m (宽)×2.5 m (高)。实验段长15 m,最高风速为53 m/s。压力的测量及采集使用电子压力扫描阀:256通道,量程10 inch水柱,精度0.1%, DTCNET型;数据分析采集系统:64通道DEWEPRON-2010型采样时间为28 s,频率为312.5 Hz。模型房间的流量采用标准文丘里流量计测量:型号为BN-BW-DN100,精度为1.0级;流量采集器型号为OM-DAQ-USB-2401, 读数误差为0.015%,采样时间为120 s,测量频率为1 Hz。
本文并不涉及模型门和窗户流量系数Cd计算的讨论,因此, 不对测量的压力情况进行分析。随机选择一个工况(前后开窗边长均为0.15 m,中门,15 m/s风速下),对测量的流量进行分析,如图 5记录的流量均在一个值上下波动,可采用平均法对各工况流量进行处理。
自然通风多为前后开窗相同的形式,因此选择前后开窗率相等的工况进行分析。根据[17]定义的开口率≤10%的开口为小开口,开口率>10%的开口为大开口将5个实验工况分为两类。大开口:0.2 m×0.2 m、0.15 m×0.15 m、0.1 m×0.1 m;小开口:0.075 m×0.075 m、0.05 m×0.05 m。
由图 6分析得,对于大开口窗户的房间,无论何种来流风速下隔门位于中间时通过模型的流量均大于隔门位于侧边时的流量。当开口越小,两种隔门情况下流量相差越大;当来流风速越大,两种隔门情况下流量相差越大。显然, 这与多区域网络模型的假设:忽略来流风速的动量不符。
由图 7分析得,对于小开口房间,当开口越小,两种隔门情况下流量相差越小;当来流风速越大,两种隔门情况下流量相差越大。观察图 7(b)当开口足够小时,房间隔断门无论位于何位置,相同来流风速下通过房间的流量保持不变,满足多区域网络模型的假设:可以忽略来流风速的动量。
对实验结果进行分析,隔门位置不同对通过模型的流量大小存在影响,在应用多区域网络模型进行通风量计算时不能忽略空气来流动量的影响。由于实验工况并不能满足进一步研究的需要,先对实验工况使用Fluent软件数值模拟进行验证后进一步对模型进行拓展研究建筑自然通风。
对实验模型及延长段辅助模型进行1:1建模,对文丘里流量计处简化为设置阻尼断面,计算区域按风洞尺寸建模,数值计算模型采用LES大涡模型。
随机选择一个实验工况(前后开窗边长均为0.2 m,中门, 11 m/s风速下)进行验证,压力云图及速度矢量图如图 8、9所示。模拟结果汇总见表 1。
由表 1内结果可以认为数值模拟模型内部压力分布及流场分布与实验实测模型内部相近,最大误差约为5%。因此, 可认为数值模拟能真实反应实验的状况。
由实验结果分析,自然通风来流的影响与射流原理相似,文献[6]将来流的影响与射流相类比进行分析。模拟模型将图 1实验模型进行了延长,进深为1.125 m,开间和高度均不变为0.3 m,由两个隔墙划分为3个等大小的房间;迎风面和背风面开口大小选择0.1 m×0.1 m、0.15 m×0.15 m,使开口率为11.11%、25%,既属于大开口又较接近实际建筑开口率;前后隔墙上设置0.1 m×0.2 m的开口,记为前门和后门,开口的位置分别偏移中轴线0、0.025、0.05、0.075、0.1 m;模型放置在风洞正中心,风洞与实验时相同为3 m×2.5 m;网格划分采用渐变划分,主计算区域加密以确保计算准确度,划分形式见图 10;数值计算模型采用LES大涡模型。
模型计算时扩大10倍,尺度与实际建筑相符合,来流风速设置为2 m/s为西安地区年平均风速,该风速下满足雷诺数Re大于第二临界值Rec。计算时监测迎风窗和背风窗体积流量,当流量稳定时计入该工况下流量。
当不设置隔门,来流风速一定,窗户开度为1.5 m×1.5 m时,通过模型的流量为2.491 m3/s;窗户开度为1.0 m×1.0 m时,通过模型的流量为1.018 m3/s。
当仅设置一个隔门的情况下,对同一来流风速、不同窗户开度和隔门位置条件下进行模拟,得出隔门偏移量和通过模型流量的关系如图 11所示。从图中可以看出,不同的隔门位置下,通过模型的流量是不同的。当隔门位于后门处时,随着隔门偏移量流量变化比隔门位于前门时小;当窗户开度为1.5 m×1.5 m时,隔门位于前门偏移量为0~0.5 m时通过模型的流量相近,而窗户开度为1.0 m×1.0 m时,隔门位于前门偏移量为0~0.25 m时通过模型的流量相近;当隔门位于后门位置时,通过模型流量最大处均为偏移量0.75 m处。
当同时设置两个隔门的情况下,对同一来流风速、不同窗户开度和隔门位置条件下进行模拟,得出隔门偏移量和通过模型流量的关系如图 12所示。从图中可以看出,一般当前后隔门偏移量相同时,通过模型的流量最大,但存在两处例外,当窗户开度为1.5 m×1.5 m,前隔门偏移量为0.5 m时,后隔门偏移量为0.75 m时通过模型的流量最大。而当窗户开度为1.0 m×1.0 m,出现例外的位置与窗户开度为1.5 m×1.5 m时相同。
对上述现象进行分析,与射流现象相似。当不受约束则为自由射流如图 13所示;当受到墙体的约束则形成受限射流如图 14所示。当来流通过迎风窗,过流断面减小形成射流。当窗户开度越大,射流断面越大,隔门偏移所引起的流量变化越小;后隔门比前隔门距离窗户的距离远,所处的射流断面大,后隔门偏移所引起的流量变化小。若隔门距窗位置大于最大射流长度,则隔门的偏移量对通过模型流量的影响很小,工程设计中可忽略。最大射流长度${L_{\max }} = 1.13 \times KQ/({U_{\rm{c}}} \times \sqrt {{C_{\rm{d}}}·{R_{{\rm{fa}}}}·{A_{\rm{c}}}} )$,式中K为射流试验常数与喷口形状和紊流系数有关;Uc为射流耗散段特征速度工程上去0.25 m/s;Cd为开口流量系数与开口形式相关一般取0.65~0.95;Rfa为有效截面比率;Ac为开口面积。当隔门位于后门时,偏移量为0.75 m时通过模型的流量最大,则可能如图 14所示,受到墙壁阻挡对射流进行反射引起射流叠加所造成。
通过对模型的风洞实验和计算机模拟,得出以下主要结论。
1) 对于一般多区域房间自然通风,不能简单地忽略空气来流动量的影响,隔断的位置不同,通过房间的流量不同。只有当迎风开口率足够小(实验显示约3%)时,可将房间内部认为静压相对,忽略空气来流动量的影响。
2) 当来流通过窗户,过流断面缩小与射流现象相似。对于受限空间射流可考虑运用对称虚拟射流源进行叠加分析;对于一般情况的非受限射流,则可通过对与喷口形状和紊流系数相关的实验系数K修正后,计算最大射流长度Lmax,并利用射流特性进行分析。将射流特性归纳为经验公式,不但能提高通风量计算的精度并且保留多区域网络模型计算快速的特点。
3) 对于存在多个房间串联的模型,从模拟的结果显示,当来流通过模型房间1进入下一个房间时,通过模型的流量依然受到之后隔门位置的影响。对于该现象能否继续使用射流理论解释,需要进一步的实验验证。